直列接続、並列接続の知識のみを使って特性インピーダンスを計算してみよう！

高周波を扱うようになると、避けて通れないのが特性インピーダンスです。
「50Ωだよね」と言っておけば、「おっ、高周波を知ってるな」ってことになります。
でも、何ですか？特性インピーダンスって？

特性インピーダンスを計算してみよう！
真空中の特性インピーダンスを求めてみよう！
まとめ

特性インピーダンスを計算してみよう！

無限線路の特性インピーダンス

均一の線路を無限に伸ばすと、入力端から見たときのインピーダンスが一定値の純抵抗に見えるようになります。その抵抗値Zのことが特性インピーダンスです。

まぁ、とにかく、そういうものだとして本当に純抵抗に見えるかどうか確かめてみましょう。

まず、線路に電流が流れると、磁界ができます。よって、何かしらのインダクタンス成分があるはずです。そこで、単位当たりのインダクタンス成分をL[H/m]とします。

次に、線路は導体でできていて、ある間隔を隔てて平行に置かれているので、何かしらのキャパシタンス成分があるはずです。そこで、単位当たりのキャパシタンス成分をC[F/m]とします。

さらに、無限につなげるとある値の純抵抗に見えるというのですから、それを純抵抗Zに置き換えてしまいます。

そうすると、微小の長さΔxに注目したとき、次のような等価回路が書けます。この微小な長さΔxをインダクタンス成分やキャパシタンス成分に乗じてしまうところがミソで、あとで効いてきます。

無限伝送線路の等価回路

ここで、電源側からみたインピーダンスを計算し、それもZに等しいと置いてみます。つまり、

$Z=j\omega L\cdot\Delta x+\frac{1}{j\omega C\cdot\Delta x+\frac{1}{Z}}=j\omega L\cdot\Delta x+\frac{Z}{1+j\omega CZ\cdot\Delta x}$

です。分母を両辺に乗じると、

$Z+j\omega CZ^2\cdot\Delta x=j\omega L\cdot\Delta x-\omega^2 LCZ\cdot\Delta x^2+ Z$

となります。両辺からZを引いて、Δxで割ると

$j\omega CZ^2=j\omega L-\omega^2 LCZ\cdot\Delta x$

となり、

$\Delta x \rightarrow 0$

とすると最後の項が0とみなせるので、

$j\omega CZ^2=j\omega L$

となります。よって特性インピーダンスZは、

$Z=\pm\sqrt{\frac{L}{C}}$

となります。

ここで問題発生！負の符号でも、成立してしまいます。僕にはこれが不適ということを数式上で説明することができません。

でも、負の値ということは、負性抵抗です。抵抗がエネルギーを消費できることの逆を考えると、負性抵抗はエネルギーを生み出せます。インダクタンスとキャパシタンスで永久機関を作ることはできませんから、結局、負の符号をとれないということになります。これでいいのかな？
（特性インピーダンスの負の符号は、おそらく、左側に伝わる波を表しています。2020/03/08追記）

したがって、符号は正の値のみとなり、結局、

$Z=\sqrt{\frac{L}{C}}$

となります。

真空中の特性インピーダンスを求めてみよう！

ここで、真空の特性インピーダンスを求めてみましょう。
これも、僕にはうまく説明できないのですが、単位あたりのインダクタンスと単位あたりのキャパシタンスは、μ0[H/m]とε0[F/m]でいいらしいのです。言うまでもなく、それぞれ真空の透磁率と真空の誘電率です。少なくとも、ディメンションは合っています。実際に計算すると

$Z_{vac}=\sqrt{\frac{\mu _0}{\epsilon _0}}\simeq\sqrt{\frac{{1.26}^{-6}}{{8.85}^{-12}}}\simeq377\left[\Omega\right]$